随后在众人的注视下。
老郭跟在超市推购物车似的将徐云推到桌边，朝陆光达面前的稿纸努了努下巴：
“光达，怎么了这是？”
之前由于保密需要，陆光达只派人用简洁的内容通知了老郭理论组这边遇到了一些情况，大致和中子运输有关，但再多老郭就不了解了。
陆光达闻言叹了口气，对老郭解释道：
“老郭，还记得之前你带回来的那套外文期刊吗？”
“里头有一份长友同志从洛斯阿拉莫斯国家实验室中带出来的文件，文件除了一些重要参数，还描述了一个定态次的临界状态模型。”
老郭面色沉重的点了点头：
“当然记得。”
这件事他怎么可能忘的了呢？
毕竟这份文件可是他的至交好友，用生命换来的绝密文件啊.....
随后陆光达顿了顿，继续说道：
“我们在翻译好这份文件后立刻进行了全组学习和讨论，在不久前也确实产出了很不错的理论成果。”
“这些理论成果把我们的研究效率硬生生的推了一大截，很多原先停滞的地方也开始出现了松动。”
“只是在后续的中子通量密度计算的时候，我们突然发现了一个情况......”
说到这里。
陆光达抬头看了老郭一眼，从桌上拿起了一份文件：
“根据我们对模型的后续衍生计算，发现有些计算结果存在明显的异常。”
老郭闻言眉头一皱，取过文件看了起来。
过了一会儿。
他的鼻翼间忍不住发出了一道轻咦：
“唔？”
中子输运方程。
这是原子弹研制过程中非常非常重要的一个模块。
上辈子是原子弹的同学应该都知道。
核爆过程中子与核碰撞的概率是一个很复杂的过程——无论是是应用还是计算上都是如此。
原子弹最开始就是搞轰击，然后炸出中子。
中子传播过程中遇到新的核，接着发射新的中子。
这些中子会随机向不同方向运动，再次进行撞击，如此反复......
这么一轮又一轮的过程，必须要在数学上精确到每一轮过程中中子的运动状态。
用术语来描述就是这样的：
初始在堆内某一位置具有某一能量及某一运动方向的中子，稍晚些时候，将运动到堆内的另一位置以另一能量和另一运动方向出现。
这种运动轨迹用数学方程组表示，便是中子输运方程。
但问题是....
链式反应后产生的中子能量分布很广，需要求解多群的玻尔兹曼方程，而且这玩意还没有解析解。
所以呢。
只能离散后再通过多种计算方法求数值解，核武器里面核燃料的形状也比较复杂，所以求解起来更加困难。
后世的计算机算力强，计算这个问题可以直接用蒙卡计算。
但眼下这个时代只能靠手解单群的中子输运方程，这就很麻烦了。
可你不解决这个问题又不行，因为没有具体单解的话，很多应用上的操作是无法进行的。
例如控制棒在哪里插？
高浓缩铀如何达到临界体积？
合适的燃料摆放方式是什么？
没有具体的数值，这些东西是搞不起来的。
因此当初在拿到洛斯阿拉莫斯国家实验室文件的时候，老郭是既悲痛又开心。
悲痛是因为这份文件的获取过程太过坎坷，不止一位同志战友牺牲在了护送途中。
开心则是因为有了这份文件，很多难点应该就可以顺利解决了。
但如今看来......
这件事远远没有那么简单。
例如他手上的这份计算稿纸，这是一轮非常标准的的一般数值的计算过程。
也就是当粒子的平均自由程非常小时。
在扩散条件下通过光学厚胞腔...也就是原子弹应用过程中的一个模块的数值，来求解离散纵坐标。
其中输运方程的形式如下：
ut+b??u=0
这里 u=(x，t)，
其中时间变量： t≥0 .，
空间变量： x=(x1，...，xn)∈Rn。
龙套向量： b=(b1，...，bn)∈Rn，这是一个固定的向量.。
接着在边界y:Rn×{t=0}上，给定初值， g:Rn→R。
观察上面这个方程，不难发现 u沿某个特定方向的导数为 0。
这时固定一个任意的点(x，t)，并定义 z(s)=u(x+sb，t+s)， s∈R。
利用一开始的方程就可以得到一个表达式：
dz(s)ds=b??u(x+sb，t+s)+ut(x+sb，t+s)?1=0。
从这个表达式不难看出。
对每个点(x，t)， u在穿过(x，t)且方向是(b，1)的直线上是个常数，实际上就是它在 t=0时刻的初值。
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